§１８．減磁曲線の温度依存性３）一般温度T℃ の場合

§１８．減磁曲線の温度依存性

3）一般温度T℃ の場合

Fig.18-2を参考に、一般温度T℃ の場合のB-H減磁曲線の屈曲点の座標は、リコイル透磁率 $μ_{r}$ の直線部分の式(18-10)を温度　T℃　に一般化し

$B = B_{r} (T) + μ_{r} H$ 式(18-21)

また落ち込み部の直線を表す式(18-16) を温度　T℃　に一般化し式(18-20)を用いて

$B = (μ_{m d} + 1) [H - H_{c j} (T) / (1 + \frac{1}{μ_{m d}})]$ 式(18-22)

と表すことができる。
次に式(18-21)と式(18-22)より交点を求めると

$H = 1 / (1 + μ_{m d} - μ_{r}) [B_{r} (T) + μ_{m d} H_{c j} (T)]$ 式(18-23)

$B = 1 / (1 + μ_{m d} - μ_{r}) [{(1 + μ_{m d}) B}_{r} (T) + {μ_{r} μ}_{m d} H_{c j} (T)]$ 式(18-24)

熱減磁が発生しているかの判断として、磁石内部の反磁界　Hを考える。温度T℃　においては、磁化　I=4πM　も温度上昇により減少する。この時の温度係数はBrの温度係数と同じになり磁化　Iは、式(18-4)と同様に温度の関数として

$I (T) = I_{20} [1 + \frac{C_{b r}}{100} (T - 20)]$ 式(18-25)

と表される。　
この時磁極面には　この磁荷 I(T)　が現れ、それにより磁石内部の考察点に磁化と逆向きの反磁界 $H_{d}$ 　が発生する。この $H_{d}$ が式(18-23)で求めたT℃ の場合のB-H減磁曲線の屈曲点の交点より大きさにおいて大きければ（Hは負号なので、値としては小さければという事）減磁が発生し、その時の減磁率は式(18-19)を温度 T℃　へ一般化し

$\frac{∆ B_{d} (T)}{B_{d} (T)} = \frac{B_{d^{'} (T)} - B_{d (T)}}{B_{d^{'} (T)}}$ $= [\frac{B_{r} (T)}{1 + {P / μ}_{r}} + \frac{μ_{r} H_{c j} (T) / (1 + \frac{1}{μ_{m d}})}{1 + P / μ_{d}}] / (\frac{B_{r} (T)}{1 + {P / μ}_{r}})$ 式(18-26)

と表すことができる。　

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公開日：2014年8月16日　　　　　　更新日：2023年10月16日　　　　　　　　
作成者：児島　伸生
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